圖 籠型轉(zhuǎn)子導(dǎo)條中電動勢、電流的分布及形成的磁極
圖（a）表示某一瞬間籠型轉(zhuǎn)子導(dǎo)條電動勢和磁動勢f2的空間分布波。圖中bm表示氣隙中旋轉(zhuǎn)的基波磁通密度波，其轉(zhuǎn)速為n1；轉(zhuǎn)子的轉(zhuǎn)速為n，則旋轉(zhuǎn)磁場以δn=n1-n=sn1的轉(zhuǎn)速切割轉(zhuǎn)子導(dǎo)條感應(yīng)出電動勢。由于導(dǎo)條的空間位置不同，e=blv，每根導(dǎo)條中電動勢瞬時值的大小也不同。因此，在同一瞬間，按照每根導(dǎo)條中電動勢的大小沿著轉(zhuǎn)子圓周方向所得出的空間分布波與磁通密度分布波bm是同波形、同相位的。
導(dǎo)條中的電流取決于導(dǎo)條中的電動勢和導(dǎo)條、端環(huán)的阻抗。設(shè)導(dǎo)條和端環(huán)兩者的等效阻抗角為ψ2。則每根導(dǎo)條中感應(yīng)的電流在時間上將滯后于該導(dǎo)條中的電動勢ψ2相位角。同樣，由產(chǎn)生的磁動勢f2的波形也與磁通密度分布波bm是同波形、相位上滯后ψ2角如圖（b）所示。
根據(jù)上述的電流波，即可畫出轉(zhuǎn)子各導(dǎo)條中的電流分布情況，如圖(c)所示。可見，二極電機的氣隙磁場在導(dǎo)條中感應(yīng)出的電流分布也形成二極，若氣隙磁場為四極，則導(dǎo)條感應(yīng)的電流分布也為四極。由于氣隙磁場的極數(shù)取決于定子繞組的極數(shù)，故得結(jié)論：籠型轉(zhuǎn)子本身沒有特定的極數(shù)，它完全取決于定子繞組的極數(shù)，也就是氣隙磁通基波的極數(shù)，并自動與其保持相等，而與轉(zhuǎn)子導(dǎo)條的數(shù)目無關(guān)。