由于場效應(yīng)管具有高輸入阻抗的特點，所以特別適用于作為多極放大電路的輸入級，尤其是對于高內(nèi)阻的信號源，采用場效應(yīng)管才能有效地放大。
由于場效應(yīng)管的源極、漏極、柵極分別對應(yīng)于三極管的發(fā)射極、集電極、基極，所以兩者放大電路也類似，場效應(yīng)管也有共源極放大電路和共漏極放大電路（源極輸出器）。在場效應(yīng)管放大電路中需要設(shè)置合適的靜態(tài)工作點，否則也將造成輸出信號的失真。
1、場效應(yīng)管的簡化小信號模型
在輸入信號很小時，如果場效應(yīng)管工作于恒流區(qū)，此時 i d 大小線性的受控于 u gs ，因此可得到場效應(yīng)管的簡化小信號模型如圖4.9所示。
由于場效應(yīng)管是電壓控制元件，是用 u gs 控制 i d 的大小，所以在組成放大電路時必須注意這一點。
2、自給偏壓式放大電路
圖4.10（a）是耗盡型絕緣柵場效應(yīng)管的自給偏壓電路。源極電流 i s （等于 i d ）流經(jīng)源極電阻 r s ，在 r s 上產(chǎn)生電壓降 i s r s ，顯然 u gs ＝－ i s r s ＝－ i d r s ，該電壓即為自給偏壓。
電路中各元件的作用如下：
r s 為源極電阻，由上面分析可知放大電路的靜態(tài)工作點受它控制，其阻值約為幾個千歐。
c s 為源極交流旁路電容，容量約為幾十微法。 c 1 、 c 2 為耦合電容。
r g 為柵極電阻，構(gòu)成柵極和源極之間的直流通路，但無直流通過，只用于設(shè)置柵-源極間的偏置電壓。不能太小，否則將嚴(yán)重降低放大電路的輸入電阻，其阻值一般為200kω～10mω。
r d 為漏極電阻，與三極管放大電路中的作用相同。
要注意的是，增強型絕緣柵場效應(yīng)管只有柵-源電壓達到某個開啟電壓時，才有漏極電流出現(xiàn)，因此這類管子不能用自給偏壓電路。結(jié)型場效應(yīng)管無此限制，圖4.10（b）即為n溝道結(jié)型場效應(yīng)管的自給編壓電路。
圖4.10所示電路的靜態(tài)工作點中的 u gs 、 i d 值可由以下兩式唯一的確定
{ u gs = u dd − i d r d i d = i dss ( 1− u gs u p ) 2
其中 i dss 為飽和漏極電流。實際上這兩個方程也分別對應(yīng)于輸出回路的直流負載線和轉(zhuǎn)移特性曲線，兩條曲線的交點所對應(yīng)的值即為靜態(tài)工作點。
根據(jù)場效應(yīng)管的簡化小信號模型，可得到自給偏壓式放大電路的交流通路如圖4.11所示。
由此可得自給偏壓式放大電路的放大倍數(shù)
a u = u o u i =− g m u gs r l ' u gs =− g m r l ' 。
輸入電阻為 r g ，輸出電阻為 r d 。
3、分壓式偏置放大電路
分壓式偏置電路適用于各種場效應(yīng)管放大電路，因為均可通過電阻的分壓獲得合適的溝道開啟電壓。圖4.12為耗盡型絕緣柵場效應(yīng)管和結(jié)型場效應(yīng)管的自給編壓電路， r g1 、 r g2 為分壓電阻，而電阻 r g 中無直流電流，這樣求得柵-源間靜態(tài)工作點電壓為
u gs = r g2 r g1 + r g2 u dd − i d r s = v g − i d r s
其中 v g 為柵極電位。對n溝道耗盡型管， u gs 為負值，所以 i d r s ＞ v g ；對n溝道增強型管， u gs 為正值，所以 i d r s ＜ v g 。 r g 不能太小，一般為幾mω。在已知 u gs 時，結(jié)型場效應(yīng)管和耗盡型mos管的 i d 可依據(jù) i d = i dss ( 1− u gs u p ) 2 求得，增強型mos的 i d 可依據(jù) i d = i do ( u gs u t −1 ) 2 求得。
根據(jù)場效應(yīng)管的簡化小信號模型，可得到分壓偏置放大電路的交流通路如圖4.13所示。
由此可得分壓偏置放大電路的放大倍數(shù)
a u = u o u i =− g m u gs r l ' u gs =− g m r l ' 。
輸入電阻 r i = r g + r g1 // r g2
輸出電阻 r o = r d 。